Rörelsemängd

Från Rilpedia

Version från den 26 maj 2009 kl. 19.33 av LA2-bot (Diskussion)

(skillnad) ← Äldre version | Nuvarande version (skillnad) | Nyare version → (skillnad)

Hoppa till: navigering, sök

Texten från svenska Wikipedia

Rörelsemängd och energi är bevarade vid stötarna i Newtons vagga.

Inom klassisk mekanik, definieras rörelsemängden (SI-enhet kg·m/s) som produkten av ett objekts massa och hastighet.

I allmänhet kan rörelsemängden uppfattas som ett mått på hur svårt det är att ändra ett objekts rörelsetillstånd, bestämt av två faktorer: dess massa och dess hastighet. Detta kan ses som en naturlig konsekvens av Newtons första lag och Newtons andra lag. Reducerad hastighet eller massa resulterar i mindre rörelsemängd och omvänt.

Rörelsemängd är en konserverad kvantitet i den betydelsen att den totala rörelsemängden för ett slutet system (ett som inte påverkas av yttre krafter) inte kan ändras.

Innehåll

1 Rörelsemängd inom klassisk mekanik
2 Rörelsemängd för ett system
- 2.1 System av massa och hastighet
- 2.2 System av krafter
3 Bevarande av rörelsemängd
- 3.1 Elastiska kollisioner
- 3.2 Oelastiska kollisioner
4 Moderna definitioner av rörelsemängd
5 Impuls
- 5.1 Specifik impuls
6 Se även
7 Referenser

Rörelsemängd inom klassisk mekanik

Om ett objekt rör sig i en referensram så har det en rörelsemängd i denna ram. Det är viktigt att notera att rörelsemängden beror av referensramen. Ett objekt har en viss rörelsemängd relativt en fast punkt på marken medan det har rörelsemängden 0 i en referensram som är förbunden med objektet (en referensram i vilket objektet är i vila).

Den rörelsemängd ett objekt har beror av två fysikaliska kvantiteter: massan och hastigheten för objektet i referensramen.

Rörelsemängd betecknas vanligen med $\mathbf{p}$ och är en vektor och rörelsemängden kan då skrivas

$\mathbf{p}= m \mathbf{v}$

där:

$\mathbf{p}$ är rörelsemängden (vektor)

$\ m$ är massan (skalär)

$\mathbf{v}$ är hastigheten (vektor)

Rörelsemängd för ett system

System av massa och hastighet

Rörelsemängden för ett system av objekt är den vektoriella summan av alla objekts rörelsemängd för de objekt som tillhör systemet.

$\mathbf{p}= \sum_{i = 1}^n m_i \vec\mathbf{v}_i = m_1 \vec\mathbf{v}_1 + m_2 \vec\mathbf{v}_2 + m_3 \vec\mathbf{v}_3 + ... + m_n \vec\mathbf{v}_n$

där

$\mathbf{p}$ är rörelsemängden

$m_i\$ är massan av ett objekt i systemet

$\vec\mathbf{v}_i$ är den vektoriella hastigheten för ett objekt i systemet

$n\$ är antalet objekt i systemet

System av krafter

Kraft är lika med rörelsemängdens ändringshastighet:

$\mathbf{F} = {\mathrm{d}\mathbf{p} \over \mathrm{d}t}$ .

I fallet med konstant massa och hastigheter mycket lägre än ljushastigheten kan vi skriva $\mathbf{F} = m\mathbf{a}$ , vanligtvis känd som Newtons andra lag.

Bevarande av rörelsemängd

Principen om bevarande av rörelsemängd innebär att den totala rörelsemängden för ett slutet system av objekt (vilka inte har några interaktioner med yttre objekt) är konstant. En av konsekvenserna av detta är att ett systems tyngdpunkt alltid rör sig med samma hastighet och riktning om det inte utsätts för påverkan utifrån.

Rörelsemängdens bevarande är enligt Noethers teorem en konsekvens av rymdens homogenitet (translationsinvarians). I ett isolerat system är rörelsemängden konstant: detta impliceras av Newtons första lag. Newtons tredje lag: lagen om ömsesidig verkan; krafter som verkar mellan system är lika till storlek men med motsatta tecken beror på rörelsemängdens bevarande.

Då rörelsemängd är en vektor har rörelsemängd riktning. När ett gevär avfyras uppstår rörelser i systemet men kulans rörelsemängd i ena riktningen är lika till storlek men med omvänt tecken i förhållande till gevärets rörelsemängd i den andra riktningen. Summan av gevärets och kulans rörelsemängder blir då noll, det vill säga det samma som för systemet innan kulan avlossades.

Elastiska kollisioner

En kollision mellan biljardbollar är ett bra exempel på en nästan helt elastisk kollision. Förutom att rörelsemängdsmomentet är bevarat när de två bollarna kolliderar så är den totala kinetiska energin före och efter kollisionen densamma (f = före, e = efter):

$\begin{matrix}\frac{1}{2}\end{matrix} m_1 v_{1,f}^2 + \begin{matrix}\frac{1}{2}\end{matrix} m_2 v_{2,f}^2 = \begin{matrix}\frac{1}{2}\end{matrix} m_1 v_{1,e}^2 + \begin{matrix}\frac{1}{2}\end{matrix} m_2 v_{2,e}^2 \,$

Oelastiska kollisioner

Ett exempel på en oelastisk kollision är när två snöbollar kolliderar och bildar en enda massa. Vi kan sätta upp en ekvation som beskriver bevarandet av rörelsemängden efter kollisionen:

$m_1 \mathbf v_{1,f} + m_2 \mathbf v_{2,f} = \left( m_1 + m_2 \right) \mathbf v_e \,$

Det går att visa att en fullständigt oelastisk kollision är en i vilken maximal mängd kinetisk energi omvandlas i andra former. Om de båda objekten häftar vid varandra efter kollisionen och rör sig med en slutgiltig och gemensam hastighet, går det alltid att finna en referensram i vilken objekten bringas till vila efter kollisionen och all kinetisk energi är konverterad. Detta är sant även i det relativistiska fallet och används i partikelacceleratorer för att effektivt konvertera kinetisk energi till nya partiklar.

Moderna definitioner av rörelsemängd

Rörelsemängd inom relativistisk mekanik

Fil:Gamma.svg

$\ \gamma$ som funktion av $\ v$

Inom relativistisk mekanik definieras rörelsemängd som

$\mathbf{p} = \gamma m_0\mathbf{v}$

där

$m_0\,$ är den invarianta massan av det rörliga objektet

$\gamma = \frac{1}{\sqrt{1 - \frac{v^2}{c^2}}}$ är Lorentzfaktorn

$v\,$ är den relativa hastigheten mellan objektet och en observatör

$c\,$ är ljusets hastighet

Relativistisk rörelsemängd övergår till newtonsk rörelsemängd $m\mathbf{v}$ vid låga hastigheter $\big(\mathbf{v}/c \rightarrow 0 \big)$ .

Den relativistiska 4-rörelsemängd som den föreslogs av Albert Einstein är invariant under Lorentztransformationen. 4-rörelsemängden definieras som vektorn

$\left( {E \over c} , p_x , p_y ,p_z \right)$

där

$p_x,\ p_y,\ p_z$ betecknar den relativistiska rörelsemängdens komponenter,

$E \,$ är systemets totala energi:

$E = \gamma mc^2 \,$

Vektorns belopp är massan gånger ljusets hastighet, vilken är invariant med avseende på alla referensramar:

$(E/c)^2 - p^2 = (mc)^2\,$

Rörelsemängd för masslösa objekt

Masslösa objekt sådana som en foton har också rörelsemängd:

$p = \frac{h}{\lambda} = \frac{E}{c}$

där

$h\,$ är Plancks konstant,

$\lambda\,$ är fotonens våglängd,

$E\,$ är fotonens energi och

$c\,$ är ljusets hastighet.

Rörelsemängd inom kvantmekanik

Inom kvantmekaniken är rörelsemängd definierad som en operator för vågfunktionen. Heisenbergs osäkerhetsprincip definierar gränser för hur noggrant rörelsemängd och position för ett observerat system kan bestämmas samtidigt. Inom kvantmekanik är position och rörelsemängd konjugerade variabler.

För en enstaka partikel som inte påverkas av en magnetisk potential kan rörelsemängdoperatorn skrivas

$\mathbf{p}={\hbar\over i}\nabla=-i\hbar\nabla$

där $\nabla$ är gradientoperatorn, $\hbar$ är Diracs konstant och $i\,$ är den imaginära enheten.

Impuls

En impuls ändrar rörelsemängden för ett objekt. En impuls beräknas som integralen av kraft med avseende på tid där integrationsintervallet är impulsens varaktighet:

$I=\int F\,dt$

Då

$F = \frac{dp}{dt}$

erhålls

$I=\int\frac{dp}{dt}\,dt$

$I=\int dp$

$I=\Delta\ p$

Specifik impuls

Inom rymdfart används begreppet specifik impuls, I_sp. Enkelt uttryckt är det ett mått på hur mycket kraft ett raketbränsle kan ge. Det är dock lämpligt att tänka på att detta inte säger något om effektiviteten hos bränslet, alltså kraft per viktenhet.

Den specifika impulsen definieras som det förgasade bränslets utströmningshastighet dividerat med jordaccelerationen g och mäts i sekunder^[1]. Alternativ beskrivning är att det är förhållandet mellan dragkraften F/g och massutflödet dm/dt. Massutflödet, eller det förgasade bränslets utströmningshastighet, påverkas inte bara av bränslet i sig utan också av raketmotorns utforming.

$I_{sp} = \frac {V_p} {g} = \frac {F dt} {g dm}$

Ytterligare en beskrivning av I_sp är att det är den totala impulsen per viktenhet förbränt bränsle^[2]:

$I_{sp} = \frac {I} {M_pg_0} = \frac {\int_{0}^{t} F(t)\, dt} {g_0 \int_{0}^{t} m(t)\, dt}$

Vid konstant dragkraft och utströmningshastighet kan detta förenklas till:
$I_{sp} = \frac {F} {mg_0}$

Typiska värden på I_sp i sekunder för olika raketbränslen:

Kall kvävgas = 75
Fastbränsle = 210-290
Hydrazin = 220-300
UDMH + N₂O₄ = 240-290
Fotogen + O₂ = 250-290
MMH + N₂O₄ = 300-315
H₂ + O₂ = 440-460

Se även

Rörelsemängdsmoment

Referenser

↑ Geostationära Nyttosatelliter, ISBN 91-44-28021-1
↑ Spacecraft Systems Engineering, ISBN 0-471-95220-6

[0] Geostationära Nyttosatelliter, ISBN 91-44-28021-1

[1] Spacecraft Systems Engineering, ISBN 0-471-95220-6

[1]

[2]